Óptica Geométrica

Construções geométricas em lentes delgadas

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Objectivos do trabalho

Pretende-se estudar vários aspectos da luz do ponto de vista da óptica geométrica, tais como a reflexão e refracção entre meios, a polarização, lentes delgadas e associações de lentes. Iremos estudar a formação de imagens reais e virtuais, verificar como estas dependem das distâncias envolvidas no sistema óptico, e testar um microscópio composto.

Conceitos fundamentais

Traçado de raios

A óptica geométrica, ou óptica de raios, é uma abordagem que consiste em descrever a propagação da luz através de raios. Um raio é um modelo simplificado, na forma de uma linha, que descreve o caminho percorrido pela luz entre duas superfícies. Para descrever a propagação de um feixe de luz através de um sistema, utilizamos um conjunto de raios, que se propagam utilizando o método do traçado de raios. Este método é suficiente para explicar fenómenos como a reflexão e a refracção da luz e é particularmente útil na descrição de sistemas e instrumentos ópticos, sendo válida desde que as dimensões dos objectos envolvidos sejam muito maiores que o comprimento de onda da luz visível (\(\sim\)0,4 \(\mu\)m a 0,7 \(\mu\)m).

O comportamento dos raios obedece a algumas regras simples:

Fig. 1 - Raio reflectido e refractado na fronteira entre dois meios.

Num meio uniforme, como o ar ou um vidro, um raio é uma linha recta; Um meio óptico é definido por uma grandeza \(n\geq1\), chamada índice de refracção; Na fronteira entre dois meios, um raio é reflectido e/ou refractado, verificando-se (ver Fig. 1): o ângulo de reflexão é igual ao ângulo de incidência o ângulo de refracção \(\theta_r\) e o ângulo de incidência \(\theta_i\) (medidos relativamente à normal à superfície) obedecem à Lei de Snell-Descartes, em que \(n_i\)e \(n_r\)são respectivamente os índices de refracção do meio de incidência e do meio de refracção: \(n_i\sin{\theta_i}=n_r\sin{\theta_r}\)

Fig. 2 - Reflectividade vs. ângulo de incidência e direcção de polarização (esq.) e geometria para ângulo de Brewster (dir.).

Fig. 3(a) - Obtenção de luz polarizada através de um filtro polarizador.

Fig. 3(b) - Efeito de dois polarizadores colocados em cima de um écrã de computador.

Reflexão, refracção e polarização

A eficiência com que um feixe luminoso é reflectido ou refractado numa fronteira entre dois meios de índices de refracção \(n_1\)e \(n_2\) depende, entre outros, do ângulo de incidência e da polarização da luz. A Fig. 2 mostra como varia a reflectividade de uma superfície de vidro em função do ângulo de incidência, para polarizações horizontal e vertical (admitindo que o plano de incidência e reflexão é horizontal). Para um ângulo específico, designado ângulo de Brewster e dado por \(\theta_B=\arctan(n_2/n_1)\), a componente horizontal da polarização não é reflectida, pelo que a luz reflectida fica com polarização vertical. Esta é uma forma de criar luz polarizada a partir de uma fonte não-polarizada. A figura ilustra também a geometria dos raios luminosos numa separação entre dois meios, no caso de incidência em ângulo de Brewster. Como se pode apreciar, nessa configuração o raio reflectido e o raio refractado fazem entre si um ângulo de 90\(^\circ\).

Pode-se polarizar a luz emitida por uma fonte não-polarizada através de um simples filtro polarizador (ou polaroide). Orientando o ângulo do filtro relativamente à direcção dos raios luminosos, é possível definir a direcção de polarização. Por exemplo, no caso da Fig. 3(a) a luz obtida é polarizada verticalmente.

Quando se coloca um polarizador no caminho de luz já polarizada, a intensidade da luz que passa depende do ângulo entre o eixo do polarizador e a direcção de polarização da luz. A Fig. 3(b) mostra o efeito de dois polarizadores colocados em cima do écrã de um computador (o fundo branco da imagem). Normalmente, por uma questão de melhorar a visibilidade, os écrans de computador de tipo LCD ou OLED emitem luz polarizada verticalmente. Assim, quando o eixo do polarizador (direcção 0\(^\circ\)-180\(^\circ\)) também está vertical (esquerda), a quantidade de luz transmitida é máxima. Quando esse eixo está na horizontal (direita), a quantidade de luz transmitida é mínima.

Construções geométricas em lentes delgadas

Para garantir que compreende adequadamente as secções seguintes, leia antes o documento de apoio Óptica geométrica e lentes.

Instrumentos ópticos

Um instrumento óptico é um dispositivo baseado nos princípios da óptica cujo objectivo é auxiliar a visão humana. Nestes sistemas, designamos por objectiva a lente que está do lado do objeto AB e por ocular aquela que está do lado do observador, com distâncias focais \(f_{obj}\) e \(f_{ocu}\) respetivamente. Em ambos os casos, a ocular está próxima da imagem intermédia A'B' formada pela objectiva. Sendo a distância inferior à distância focal \(f_{ocu}\), a imagem final será virtual, ou seja, visível apenas através da lente. Assim, o papel da ocular consiste em ampliar a imagem intermédia, tal como uma lupa amplia um objeto.

O olho humano

Vamos primeiro abordar a fisiologia do olho humano (Fig. 17) para compreender as suas limitações. Este pode ser considerado como um sistema óptico que projecta imagens (reais) dos objectos exteriores na retina, através de duas lentes convergentes: a córnea e o cristalino. Para o nosso estudo, vamos considerar que estas lentes são substituídas por um sistema equivalente constituído por uma única lente, com o máximo de distância focal \(f\) igual a 2,5 cm, que é a média da distância entre a córnea e a retina. A potência em dioptrias (dt) desta lente equivalente é dada por:

[math] D=\frac{1}{f} \,[\mathrm{m}^{-1}] = \frac{1}{0,025} \,[\mathrm{m}^{-1}] = 40 \,[\mathrm{m}^{-1}]=40\, \mathrm{dt}. [/math]

Fig. 17 - Diagrama dos principais elementos do olho humano.

Para uma pessoa com visão normal ou munida de correção adequada (óculos graduados ou lentes de contacto), os raios ópticos provenientes de um objecto no infinito chegam paralelos ao olho e são focados na retina sem necessidade de esforço, ou seja, com o olho relaxado (Fig. 18 à esq.). À medida que o objecto se aproxima do olho, é necessário os músculos ciliares aumentarem a curvatura da lente para criar uma imagem focada na retina - a isto chama-se acomodação do olho. O ponto mais próximo do olho para o qual a lente ainda consegue focar a imagem na retina é designado por ponto próximo (Fig. 18 à dir.) e considera-se igual a 0,25 m para uma visão normal padrão, valor que tem tendência a aumentar com a idade.

Fig. 18 - Esquema do olho no caso de objectos no infinito (esq.) e no ponto próximo (dir.).

O tamanho aparente dum objecto é determinado pelo tamanho que a imagem apresenta na retina. Mesmo sem variar o tamanho real do objecto, este pode ser visto maior se o aproximarmos do olho, porque o tamanho da sua imagem na retina é maior. A avaliação do tamanho da imagem na retina pode ser feita através da medição do ângulo \(\theta\), que corresponde à inclinação dos raios principais do extremo da imagem (Fig. 19).

Fig. 19 - Formação de imagem na retina de um objecto de altura \(h\)a uma distância \(s\).

Considere-se um objecto com altura \(h\) a uma distância \(s\) do olho. Para o objeto podemos escrever \(\tan\theta=h/s\). Para a imagem na retina, de altura \(y'\), vem \(\tan\theta = y'/\)(2,5 cm). Na aproximação paraxial, ou seja de ângulos pequenos, podemos usar \(\tan\theta \approx\theta\), e assim \(\theta\approx h/s=y'/\)(2,5 cm). Desta relação conclui-se que \(y'\) é proporcional a \(h\), tamanho do objecto, e inversamente proporcional à distância \(s\) entre o objecto e o olho.

O princípio dos instrumentos ópticos consiste no aumento do tamanho da imagem na retina, \(y'\), permitindo assim visualizar objectos muito pequenos ou afastados. Do exposto acima, podemos concluir que a sua operação baseia-se na criação de uma imagem (real ou virtual) com um tamanho aparente maior que \(h\) e/ou a uma distância aparente inferior a \(s\). Em qualquer dos casos, a imagem final produzida deverá estar situada além do ponto próximo, caso contrário não conseguirá ser focada.

Lupa

Fig. 20 - Objecto no ponto próximo visto pelo olho desarmado.

A lupa simples é o instrumento óptico mais elementar. Consiste numa só lente convergente e permite aumentar o tamanho aparente do objecto, ou seja, o tamanho da imagem na retina. Sabendo que a maior imagem que se pode obter dum objecto com o olho desarmado é quando o objecto está no ponto próximo (Fig. 20), e dado que \(y'_0\), tamanho da imagem na retina, é proporcional ao ângulo definido entre a altura do objecto \(h_0\)e a sua distância ao olho, pode-se escrever a relação

[math] \theta_0=h_0/0,25 [/math]

Na visão auxiliada pela lupa, esta é colocada perto do olho, e o objecto colocado a uma distância inferior ao foco. A imagem produzida pela lupa é virtual, ampliada e direita.

Ampliação angular

Fig. 21 - Formação de imagem com o auxílio de uma lupa a uma distância \(b\)do olho. O objecto \(h_0\)está a uma distância \(d_O<f\)da lente, e a imagem (virtual) \(h'_a\)aparenta estar a uma distância \(d_i\)da lente e \(L\)do olho.

A ampliação angular \(M_A\) dum instrumento óptico é determinada pela razão entre \(y'_a\), dimensão da imagem na retina quando o objecto é visto através do instrumento (Fig. 21), e \(y'_0\), dimensão da imagem na retina quando vista pelo olho desarmado e o objecto no ponto próximo. A razão entre os respectivos ângulos permite esse cálculo, isto é

[math] M_A=\frac{y'_a}{y'_0}=\frac{\theta_a}{\theta_0} [/math]

Tirando partido da aproximação paraxial, temos \(\tan\theta_a = h'_a / L \approx \theta_a\) e \(\tan\theta_0 = h_0 / 0,25 \approx\theta_0\), portanto pode-se escrever a ampliação angular como:

[math] M_A = \frac{h'_a/L}{h_0/0,25}=-\frac{d_i\,0,25}{d_0 L}= \frac{0,25}{L}\left(1-\frac{d_i}{f}\right) [/math]

onde na última igualdade se recorreu à equação dos focos conjugados. Como a distância à imagem é negativa, \(d_i = - (L – b)\), obtém-se por fim

[math] M_A = \frac{0,25}{L}\left(1+\frac{L–b}{f}\right) [/math]

Da análise desta expressão pode-se dizer que a ampliação diminui se \(L\) ou \(b\) aumentam. Existem três casos particulares de ampliação:

Caso	Ampliação angular	Interpretação
\(b=f\)	\(M_A = \frac{0,25}{f}=0,25D\)	O olho está à distância focal da lupa. \(D\) é a potência da lupa em dioptrias.
\(b=0\)	\(M_A = 0,25\left(\frac{1}{L}+\frac{1}{f}\right)\)	O olho está encostado à lupa. Se \(b=0\) e também \(L = 0,25\) m (valor mínimo para \(L\), uma vez que a imagem também deve poder ser focada correctamente pelo olho), então obtém-se para \(M_A\) o valor máximo, igual a \(M_A = 1+\frac{0,25}{f}= 1+0,25D\). Neste caso, a imagem aumentada surge à distância do ponto próximo.
\(d_O=f\)	\(M_A = \lim_{L\to\infty}\frac{0,25}{L}\left(1+\frac{L–b}{f}\right)\)\(= \frac{0,25}{f}=0,25D\)	O objecto é colocado no foco e a lupa forma a sua imagem no infinito \((L = \infty)\). Neste caso, o olho recebe raios paralelos e não necessita de fazer acomodação, o que é mais cómodo, e a ampliação apenas se reduz de uma unidade relativamente ao caso anterior. Exemplo: uma lente com \(D=10\) dioptrias tem uma distância focal \(f=10\) cm, e para \(L=\infty\) tem uma ampliação angular de \(M_A=\)2,5 vezes.

Microscópio composto

O microscópio é o instrumento óptico empregado para observar objectos pequenos, colocados muito próximos do instrumento. Na sua forma mais simples, consiste em duas lentes convergentes. A lente mais próxima do objecto (objectiva) tem uma distância focal \(f_{obj}\), menor que a distância focal \(f_{ocu}\) da lente mais perto do olho (ocular) (Fig. 22).

Fig. 22 - Formação de imagem num microscópio.

Um objecto de altura \(h\) é colocado, em relação à objectiva, mais afastado do que o foco desta, produzindo uma imagem de tamanho \(h'\) que é real, invertida e maior que o objecto. A objectiva produz assim uma imagem com ampliação transversal linear \(M_T\), dada por:

[math] M_T=\frac{h'}{h} = -\frac{L\tan\theta}{f_{obj}\tan\theta}= -\frac{L}{f_{obj}} [/math]

O sinal negativo indica que a imagem é invertida e, uma vez que é real, a imagem pode ser projectada sobre um alvo para se medir o seu tamanho.

A lente ocular é usada para aumentar a imagem formada pela lente objectiva. Assim, a ocular é colocada de modo a que a imagem \(h'\) produzida pela objectiva (agora objecto virtual da segunda lente) venha localizar-se a uma distância ligeiramente inferior ao seu foco \(f_{ocu}\). Nesta condição, a ocular actua como uma simples lupa, que permite trazer o objecto \(h’\) para uma distância mais curta do que o ponto próximo (0,25 m), e produz a imagem \(h"\). A ampliação final \(M\) é dada pelo produto da ampliação transversal para a lente objectiva e a ampliação angular \(M_A\) obtida para a lente ocular. No caso da lente ocular estar encostada ao olho, como é habitual num microscópio, estamos no caso \(b=0\) e, das expressões anteriores para a ampliação linear e angular, obtemos

[math] M = \frac{h''}{h}=M_T\times M_A [/math]

Procedimento experimental

Material

Caixa de óptica equipada com

• calha graduada
• fonte luminosa com lâmpada de incandescência linear
• lentes convergentes e divergente
• semi-cilindro de vidro acrílico
• diafragmas de fendas lineares (fenda única e fendas múltiplas)
• polaroides
• suportes

Trabalho preparatório

1. Preencha os objectivos do trabalho que irá realizar na sessão de laboratório.
2. Preencha o quadro com as equações necessárias para o cálculo das grandezas, bem como as suas incertezas.

Determinação do índice de refracção dum vidro acrílico

Alinhamento

O alinhamento prévio é essencial para assegurar que as medições são efetuadas correctamente.

Fig. 23 - Ilustração do método de colimação do feixe.

1. Monte a fonte luminosa numa das extremidades da calha graduada e ligue a lâmpada.
2. Utilizando a lente cilíndrica, obtenha um feixe de luz colimado, isto é de raios paralelos. A Fig. 23 ilustra o posicionamento da lente e o resultado pretendido. À distância correcta, o feixe de luz tem uma largura aproximadamente constante.
3. Sobreponha os dois diafragmas num único suporte, de modo a obter uma linha vertical de luz, estreita (\(\approx\)1 mm), alinhada com o eixo da calha graduada. Verifique que a espessura do feixe de luz se mantém tão constante quanto possível ao longo de toda a calha. Antes de começar o passo seguinte, chame o docente para validar o alinhamento.

Face plana

4. Monte o suporte com o círculo graduado, de modo a que o feixe de luz branca incida na sua superfície plana e atravesse as posições 0 e 180 graus. Ajuste o alinhamento das fendas, se necessário.
5. Coloque o semi-cilindro de vidro acrílico em cima do suporte, de modo a que a superfície plana fique alinhada com o centro e virada para o feixe.
6. Observe e obtenha os ângulos de reflexão e de transmissão para vários valores dos ângulos do feixe incidente, à esquerda e à direita. Registe medições para, pelo menos, nove valores diferentes do ângulo de incidência.
7. Represente as medições num gráfico e, a partir deste, determine por ajuste o índice de refracção do vidro acrílico. Anexe o gráfico ao relatório.

Face cilíndrica

8. Rode o círculo graduado de modo a que o feixe de luz incida na superfície cilíndrica do vidro acrílico. Repita as medidas e a análise dos resultados.

Ângulo-limite

9. Estime o valor do índice de refracção a partir do ângulo limite de reflexão total.
10. Para o desvio à exatidão, considere exato o valor médio das medições anteriores.
11. Nas suas conclusões, compare os valores obtidos para \(n_{vidro}\) e a sua precisão

Polarização da luz. Ângulo de Brewster

1. Usando a mesma montagem do ponto anterior para incidência na face plana, polarize o feixe perpendicularmente ao plano de incidência, orientando o eixo \(0^\circ-180^\circ\) do filtro polarizador na horizontal e colocando-o antes da plataforma. Deste modo, para o ângulo de Brewster a luz reflectida pelo semi-cilindro irá anular-se.
2. A partir do valor médio obtido para o índice de refracção (o que usou na secção anterior), calcule o valor "teórico" do ângulo de Brewster e verifique experimentalmente que, para esse valor, os raios reflectido e transmitido fazem 90\(^\circ\) entre si.
3. Para ângulos de incidência próximos do ângulo de Brewster, obtenha o intervalo angular em que praticamente se extingue o feixe reflectido.

Distância focal de uma lente convergente ( \(f \approx\)75 mm)

1. Obtenha um feixe de luz branca de raios paralelos, usando a lente colimadora.
2. Seleccione a lente de distância focal mais curta e determine o seu valor pelo método directo. Repita a experiência duas vezes, colocando a lente noutra posição relativamente à lente de raios paralelos.
3. Retire a lente colimadora e coloque o objecto com mira no suporte da calha, iluminando-o directamente com a fonte luminosa. Coloque a mesma lente convergente a uma distância 150 mm \(> d_O >\)75 mm do objeto.
4. Com o écran plano, procure a posição correcta para obter uma imagem focada. Utilizando a equação dos focos conjugados, calcule de novo a d.f. da lente.
5. Na folha quadriculada em anexo, desenhe um diagrama com o eixo óptico, o objecto e a lente convergente. Utilizando as aproximações paraxial e das lentes delgadas, desenhe a construção geométrica e obtenha a posição da imagem e a respectiva ampliação.
6. Medindo agora a imagem, determine a ampliação linear. Compare-a com a que podia calcular pelas distância \(d_O\) e \(d_I\).
7. Repita a experiência, colocando a lente noutra posição relativamente ao objecto.
8. Compare o valor da distância focal com o obtido em (1) e estime a precisão envolvida em cada um dos métodos que utilizou.

Distância focal de uma lente divergente (\(f \approx -\)150 mm)

1. Associe no mesmo suporte a lente divergente com uma convergente (\(f \approx\)75 mm), de forma a que o par se comporte como um sistema convergente (com \(D\approx 10\)mm). Escolha uma distância ao objecto \(D_O\)adequada e utilize esta montagem para determinar a distância focal da lente divergente.
2. Repita a montagem para uma diferente distância ao objecto.

Microscópio composto

Material

• Lente objectiva \(f\)= 75 mm
• Lente ocular \(f\)= 150 mm
• Écrã graduado (escala de referência)
• Écrã transparente graduado (objecto)

Medição da ampliação angular da ocular

Para esta medição vamos usar a lente ocular como uma lupa (ver Fig. 21). Os passos seguintes permitem determinar a ampliação de um objecto, visualizado através da lupa, em relação a uma escala de referência. Para esta determinação, iremos sobrepor visualmente o objecto (observado com o olho esquerdo) e a escala (observada com o olho direito) e fazer uma comparação directa dos seus tamanhos relativos.

1. Retire todos os componentes da calha. Coloque um suporte a \(d_i\approx 25\) cm da extremidade da calha, de modo a ficar no ponto próximo do observador. Monte um ecrã graduado (E1) na parte lateral direita do suporte, deslocado em relação ao centro do mesmo (ver Fig. 24). Este ecrã será a escala de referência em relação à qual se vai medir a ampliação.
2. Monte a lente ocular junto à mesma extremidade da calha, de modo a obter a condição \(b\sim 0\) (Fig. 24). Calcule qual a distância \(d_O\) dessa lente a que deverá colocar o objecto de modo a que a sua imagem surja no ponto próximo. Use os valores de \(d_O\) e \(d_i\) para determinar a ampliação angular (calculada).
3. Coloque o ecrã transparente graduado (E2) entre a lente e E1, próximo da posição \(d_O\) calculada acima, de modo a conseguir visualizar simultaneamente (a) a escala de E2 através da lente, com o olho esquerdo, e (b) a escala de E1 com o olho direito (Fig. 24, imagem inserida)
4. Ajuste a posição de E2 até conseguir focar simultaneamente as imagens em ambos os olhos. Sobrepondo visualmente as duas escalas graduadas, escolha um comprimento \(h_O\) em E2, meça o tamanho aparente \(h'_a\) da sua imagem (virtual) em relação à escala e determine a ampliação angular \(M_A=h'_a/h_O\) da ocular.

Fig. 24 - Esquema para a medição da ampliação angular da ocular.

Medição da ampliação linear da objectiva

Para esta medição vamos usar a objectiva como um sistema de formação de imagem (real) a partir de um objecto.

5. Mantenha a ocular montada mas retire o suporte de E1.
6. Na extremidade oposta à da ocular, monte a fonte luminosa e coloque o objecto (écran E1) imediatamente encostado à saída da luz.
7. Usando como referência a Fig. 22, junte uma objectiva de modo a observar uma imagem do alvo no plano de E2.
8. Observe todo o sistema através da ocular. Ajuste a posição da objectiva para conseguir observar uma imagem focada.
9. Escolha uma altura \(h_O\) adequada do écran graduado. Observe a imagem intermédia \(h’\) no plano de E2 e meça a sua ampliação \(M_T=h'/h_O\).
10. Calcule a ampliação final do microscópio composto.